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見(jiàn)過(guò)多次這樣的問(wèn)題了，基本上都是問(wèn)：放大時(shí)，發(fā)射結正偏、集電結反偏。但是，集電結反偏，這不是截止狀態(tài)嗎，三極管怎么還能放大?

翻了幾本書(shū)，確實(shí)，書(shū)上都沒(méi)有仔細介紹反偏、截止的工作過(guò)程。

下面，做而論道簡(jiǎn)單說(shuō)說(shuō)這個(gè)問(wèn)題。

PN 結正偏時(shí)，P 區里面較多的正電荷(空穴)，會(huì )擴散到 N 區，和 N 區大量的負電荷(自由電子)復合。

當然，N 區電子，也會(huì )向 P 區擴散，在 P 區和空穴復合。

外接電源的方向，正好為這種擴散運動(dòng)提供支持，并源源不斷的補充這些復合掉的載流子。

這就是 PN 結的正向導通。正向電流，就是由多數載流子“擴散”形成的。

此時(shí)，PN 結里面，同時(shí)還有一個(gè)相反的作用，即少數載流子的“漂移”。

因為少數載流子的密度很小，電源的方向和這個(gè)漂移電流，還是相反的，所以，漂移電流極小，也就忽略不計了。

PN 結反偏時(shí)，PN 結里面的載流子同樣有“擴散”和“漂移”兩種運動(dòng)。

但是，此時(shí)，外接的電源，它所提供的能量，是支持“漂移”的。

因為少數載流子的密度小，這個(gè)漂移電流，雖然得到電源的供給，電流仍然很小。

因為較小，可以忽略不計，而稱(chēng)為 PN 結此時(shí)是截止狀態(tài)。

書(shū)上的毛病，就出在這兒。

講解反偏的時(shí)候，各本書(shū)，都是不厭其煩的強調：少數載流子導電、反向電流很小、忽略、截止、單向導電性、...。

這就誤導了大量的學(xué)生，學(xué)生的印象中，就記住了：反偏不導電。

其實(shí)，當 PN 結反偏的時(shí)候，如果有大量的少數載流子，漂移所形成的反向電流，也是會(huì )很強的。

三極管的放大狀態(tài)，就是利用了這個(gè)原理。

忽略了反向電流，就講不清楚如何放大了。

下面再簡(jiǎn)述一下三極管的放大過(guò)程。

對于 NPN 型的三極管，通?？烧J為發(fā)射極接地，基極的電壓，應設為 0.7V。

此時(shí)，發(fā)射結就是正偏，電流 Ib 由基極流向發(fā)射極。

這個(gè)基極電流，主要是由發(fā)射區(N型，自由電子極多)向基區發(fā)出的電子構成的。

大量的電子到了基區(P型，但是空穴濃度不高)，會(huì )怎么樣呢?

它們，只有很少的，與空穴復合，成了 Ib;

其它的，就在基區中游蕩，成了大量的少數載流子 !

放大狀態(tài)時(shí)，集電結反偏。

反偏時(shí)，應該由少數載流子導電，而此時(shí)，基區里面，恰好有大量的少數載流子。

那么，反偏的集電結，會(huì )出現很大的電流 Ic，就一點(diǎn)也不奇怪了。

由于三極管制作工藝的特點(diǎn)，基區復合的電流 Ib，和集電極反偏的電流 Ic，存在一個(gè)比例關(guān)系，即：

Ic = /β1 * Ib /β 是 β 上面加一橫。

其中 /β 為直流電流放大倍數，/β = Ic / Ib

另外還有，交流電流放大倍數：β= △Ic / △Ib

兩者的數值相近，可以互相代用。

公式還有：

Ie = Ib + Ic = (1 + β) Ib

Uce = Ec - Rc * Ic

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